第一篇：熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理

熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理（目錄）

第一章 熱力學(xué)的基本規(guī)律

第二章 均勻物質(zhì)的熱力學(xué)性質(zhì)

第三章 單元系的相變

第四章 多元系的復(fù)相變平衡和化學(xué)平衡 熱力學(xué)平衡

第五章 不可逆過程熱力學(xué)簡(jiǎn)介

第六章近獨(dú)立粒子的最概然分布

第七章 波爾茨曼統(tǒng)計(jì)

第八章 玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

第九章 系宗理論

第十章 漲落理論

第十一章 非平衡態(tài)統(tǒng)計(jì)理論初步

第二篇：熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理(A參考答案)

寶雞文理學(xué)院試題

課程名稱 中學(xué)物理教育理論 適用時(shí)間與實(shí)踐研究

試卷類別A適用專業(yè)、年級(jí)、班專升本

一.填空題（本題共 7 題，每空 3 分，總共 21 分）

1.假設(shè)一物質(zhì)的體漲系數(shù)和等溫壓縮系數(shù)經(jīng)過實(shí)驗(yàn)測(cè)得為：，則該物質(zhì)的物態(tài)方程為：。

2.1 mol 理想氣體，保持在室溫下（K）等溫壓縮，其壓強(qiáng)從1 準(zhǔn)靜態(tài)變?yōu)?0，則氣體在該過程所放出的熱量為：焦耳。

3.計(jì)算機(jī)的最底層結(jié)構(gòu)是由一些數(shù)字邏輯門構(gòu)成的，比如說邏輯與門，有兩個(gè)輸入，一個(gè)輸出，請(qǐng)從統(tǒng)計(jì)物理的角度估算，這樣的一個(gè)邏輯與門，室溫下（K）在完成一次計(jì)算后，產(chǎn)生的熱量是：焦耳。

4.已知巨熱力學(xué)勢(shì)的定義為，這里是系統(tǒng)的自由能，是系統(tǒng)的粒子數(shù)，是一個(gè)粒子的化學(xué)勢(shì)，則巨熱力學(xué)勢(shì)的全微分為：。

5.已知粒子遵從經(jīng)典玻耳茲曼分布，其能量表達(dá)式為子的平均能量為：。

6.溫度 時(shí)，粒子熱運(yùn)動(dòng)的熱波長(zhǎng)可以估算為：。

7.正則分布給出了具有確定的粒子數(shù)、體積、溫度 的系統(tǒng)的分布函數(shù)。假設(shè)系統(tǒng)的配分函數(shù)為，微觀狀態(tài) 的能量為，則處在微觀狀態(tài) 上的概率為：。

二.簡(jiǎn)答題(本題共 3 題，總共 30 分)

1.請(qǐng)從微觀和統(tǒng)計(jì)物理的角度解釋：熱平衡輻射的吉布斯函數(shù)為零的原因。(10分)

2.請(qǐng)說說你對(duì)玻耳茲曼分布的理解。(10分)

3.等概率原理以及在統(tǒng)計(jì)物理學(xué)中的地位。(10分)

三.計(jì)算題(本題共 4 題，總共 49 分)

1.一均勻桿的長(zhǎng)度為 L，單位長(zhǎng)度的定壓熱容量為，在初態(tài)時(shí)左端溫度為 T1，右端溫度為 T2，T1 < T2，從左到右端溫度成比例逐漸升高，考慮桿為封閉系統(tǒng)，請(qǐng)計(jì)算桿達(dá)到均勻溫度分布后桿的熵增。（你可能要用到的積分公式為）(10分)

2.設(shè)一物質(zhì)的物態(tài)方程具有以下形式：，試證明其內(nèi)能和體積無關(guān)。(10分)

3.表面活性物質(zhì)的分子在液面上作二維自由運(yùn)動(dòng)，可以看作是二維氣體。請(qǐng)用經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論計(jì)算：

（1）二維氣體分子的速度分布和速率分布。(9分)

（2）二維氣體分子的最概然速率。(4分)

4.（1）證明，在二維情況下，對(duì)于非相對(duì)論粒子，壓強(qiáng)和內(nèi)能的關(guān)系為：

這里，是面積。這個(gè)結(jié)論對(duì)于玻爾茲曼分布、玻色分布和費(fèi)米分布都是成立的。（8分）

（2）假設(shè)自由電子在二維平面上運(yùn)動(dòng)，電子運(yùn)動(dòng)為非相對(duì)論性的，面密度為，試求: 0 K 時(shí)電子氣體的費(fèi)米能量、內(nèi)能和簡(jiǎn)并壓強(qiáng)。(8分)

熱力學(xué).統(tǒng)計(jì)物理（A卷）答案

一.填空題（本題共 7 題，每空 3 分，總共 21 分）

1.pVT

?const

2.RT ln 10?5.74?103 3.kT ln 2?2.87?10-21

4.dJ??SdT?pdV?Nd? 5.2kT 6.??

h2m?kT

ES

或者??

h2mkT

7.?s?

e

?

kT

Z

二.簡(jiǎn)答題(本題共 3 題，總共 30 分)

1.請(qǐng)從微觀和統(tǒng)計(jì)物理的角度解釋：熱平衡輻射的吉布斯函數(shù)為零的原因。(10分)

答：（1）熱力學(xué)中研究的熱平衡輻射系統(tǒng)，是一個(gè)和腔壁達(dá)到熱力學(xué)平衡的系統(tǒng)，熱力學(xué)理論可以證明，它的吉布斯函數(shù)為零?！?分）

（2）從微觀角度看，平衡輻射場(chǎng)可以認(rèn)為是光子氣體，每一個(gè)單色平面波對(duì)應(yīng)于一個(gè)能量和動(dòng)量確定的光子，腔壁中的輻射場(chǎng)對(duì)應(yīng)于能量和動(dòng)量從零到無窮大連續(xù)取值的光子氣體。輻射場(chǎng)和腔壁不斷發(fā)生熱交換，從微觀角度來看，相當(dāng)于交換光子，因此，腔壁中的光子數(shù)不守恒。（2分）

（3）光子是玻色子，滿足玻色分布。在確定玻色分布公式的時(shí)候，由于光子數(shù)不守恒，因此確定第一個(gè)拉氏乘子?的條件不存在，從物理上理解，這個(gè)拉氏乘子?就應(yīng)該為零，因?yàn)???勢(shì)為零?！?分）

（4）化學(xué)勢(shì)即為摩爾吉布斯函數(shù)（或者單個(gè)光子的吉布斯函數(shù)），光子氣體的吉布斯函數(shù)等于摩爾數(shù)（或者平均分子數(shù)）乘上化學(xué)勢(shì)，因此光子氣體的吉布斯函數(shù)為零。…………………（2分）2.請(qǐng)說說你對(duì)玻耳茲曼分布的理解。(10分)

答：（1）系統(tǒng)各個(gè)能級(jí)中的粒子數(shù)，構(gòu)成一個(gè)數(shù)列，稱為分布。物理上，需要在給定的分布下，確定系統(tǒng)的微觀狀態(tài)?！?分）

（2）玻耳茲曼系統(tǒng)是這樣的一個(gè)系統(tǒng)，它的各個(gè)粒子是可以分辨的，因此，要確定玻耳茲曼的微觀狀態(tài)，就需要確定每一個(gè)粒子的微觀狀態(tài)，給出玻耳茲曼系統(tǒng)的一個(gè)分布，只是確定了每一個(gè)能級(jí)的粒子數(shù)，但是這些粒子是哪一些粒子并沒有確定?！?分）

（3）由于等概率原理，在給定的宏觀狀態(tài)下，任何一種微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率是一樣的。不同的分布對(duì)應(yīng)的微觀狀態(tài)數(shù)是不一樣的，因此，對(duì)應(yīng)微觀狀態(tài)數(shù)最多的分布，出現(xiàn)的概率最大，這就是最概然分布。玻耳茲曼系統(tǒng)的最概然分布就是玻耳茲曼分布?！?分）3.等概率原理以及在統(tǒng)計(jì)物理學(xué)中的地位。(10分)

答：（1）作為熱運(yùn)動(dòng)的宏觀理論，熱力學(xué)討論的狀態(tài)是宏觀狀態(tài)，由幾個(gè)宏觀參量表征，例如對(duì)于一

?

kT，故化學(xué)

個(gè)孤立系統(tǒng)，可以用粒子數(shù)N、體積V 和能量E 來表征系統(tǒng)的平衡態(tài)，狀態(tài)參量給定之后，處于平衡態(tài)的系統(tǒng)的所有宏觀物理量都具有確定值。…………………………………………（2分）

（2）系統(tǒng)的微觀狀態(tài)是指構(gòu)成系統(tǒng)的每一個(gè)粒子的力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，顯然，在確定的宏觀狀態(tài)之下，系統(tǒng)可能的微觀狀態(tài)是大量的，而且微觀狀態(tài)不斷地發(fā)生及其復(fù)雜的變化，例如，對(duì)于一個(gè)沒有相互作用的系統(tǒng)中，總能量是由N 個(gè)單粒子能量的簡(jiǎn)單求和得到的，因此，將會(huì)有大量不同的方式選擇個(gè)別粒子的能量使其總和等于總能量?！?分）

（3）等概率原理認(rèn)為：在任意時(shí)刻，該系統(tǒng)處于各個(gè)微觀態(tài)中的任意一個(gè)狀態(tài)都是同等可能的，也就是概率是一樣的。對(duì)于一個(gè)孤立系統(tǒng)，數(shù)學(xué)表述就是：設(shè)所有可能的微觀狀態(tài)的數(shù)目?是粒子數(shù)N、體積V 和能量E的函數(shù)：???(N,V,E)，則每一個(gè)微觀狀態(tài)的概率為?

?！?分）

（4）統(tǒng)計(jì)物理認(rèn)為，宏觀物理量是相應(yīng)的微觀物理量的系綜平均值，要求系綜平均值，就必須知道系統(tǒng)在各個(gè)微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率。等概率原理給出了孤立系統(tǒng)的各個(gè)微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率，因此，只要知道總的微觀狀態(tài)數(shù)，就可以計(jì)算各種宏觀物理量。這樣，等概率原理在連接宏觀物理量和相對(duì)應(yīng)的微觀物理量之間建立了一個(gè)可以計(jì)算的橋梁。當(dāng)然，實(shí)際上，對(duì)給定的孤立系統(tǒng)，計(jì)算總的微觀狀態(tài)數(shù)一般是很困難的，但是它是分析其他問題（如分析正則分布和巨正則分布）的基礎(chǔ)，等概率原理也稱為微正則分。……………………………………（3分）

三.計(jì)算題(本題共 4 題，總共 49 分)

1.一均勻桿的長(zhǎng)度為L(zhǎng)，單位長(zhǎng)度的定壓熱容量為cp，在初態(tài)時(shí)左端溫度為 T1，右端溫度為T2，T1?T2，從左到右端溫度成比例逐漸升高，考慮桿為封閉系統(tǒng)，請(qǐng)計(jì)算桿達(dá)到均勻溫度分布后桿的熵

增。（你可能要用到的積分公式為?ln x?dx?

T2?T1

L）(10分)?d?x?ln x?x?。T2?T

1答：設(shè)桿的初始狀態(tài)是左端l?0 溫度為 T1，右端l?L 為T2，從左到右端，位于l 到l?dl的初始溫度為T?T1?

l，達(dá)到平衡后溫度為

T1?T

2，這一小段的熵增加值為：

T1?T2

dTT

l

dS?cpdl

T1?

T2?T1

L

?

?cpdl?ln

T1?

T2?T1

L

………………………………（4分）

l

根據(jù)熵的可加性，整個(gè)均勻桿的熵增加值為

T1?T2?S?

?dS??

L0

cpdl?ln

T1?

T2?T1

L1

?l

?

L

L0

cpdl?ln

T1?T2

LT?T1?

??cpdl?ln?T1?2

0L??

l? ?

?cpL?ln

T1?T2

T1?T2

?cp?

T2?T1

L1

T2?T1

L

?

d（T2?T1

L

T?T1??

l)?ln?T1?2l?

L??

?cpL?ln?cp?

?

T2

T1

dx?ln x

?cpL?ln

T1?T2

?cpL?

1T2?T1

?T2ln T2?T1ln T1?T2?T1?……………（6分）

2.設(shè)一物質(zhì)的物態(tài)方程具有以下形式：p?f(V)T，試證明其內(nèi)能和體積無關(guān)。(10分)

證明：以(V,T)作為自變量，則熵的全微分為：

??S???S?dS???dT???dV………………………………（3分）

??T?V??V?T

利用熱力學(xué)基本微分方程，有：

dU?TdS?pdV

???S????S??T??dT?TdV?????pdV

??V?T???T?V????S????S?

?T??dT??T???p?dV

??T?V???V?T?

因此有： ?

??U???S?

??T???p………………………………（3分）??V?T??V?T

??U???p?

??T???p ?V?T??T??V

由麥?zhǔn)详P(guān)系代入上式，可以得到： ?利用物態(tài)方程可以知：?故有：

??p?

??f(V)?T??V

??U???p?

???T???p?Tf(V)?p?0…………………………（4分）得證。?V?T??T??V

3.表面活性物質(zhì)的分子在液面上作二維自由運(yùn)動(dòng)，可以看作是二維氣體。請(qǐng)用經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論計(jì)算：

（1）二維氣體分子的速度分布和速率分布。(9分)（2）二維氣體分子的最概然速率。(4分)

答：玻耳茲曼分布的經(jīng)典表達(dá)式是

al?e

?????1

??lh0

r

…………………………………………（2分）

在沒有外場(chǎng)時(shí)，二維情況下的分子質(zhì)心運(yùn)動(dòng)能量的經(jīng)典表達(dá)式為 2m2m

在面積A內(nèi)，分子質(zhì)心平動(dòng)動(dòng)量在dpxdpy范圍內(nèi)的狀態(tài)數(shù)為

Ah

??

p

?

(px?py)

dpxdpy

因此，在面積A內(nèi)，分子質(zhì)心平動(dòng)動(dòng)量在dpxdpy范圍內(nèi)的分子數(shù)為

Ah

e

???

12mkT

(px?py)

dpxdpy

參數(shù)由總分子數(shù)為N的條件定出

??

積分出，得

Ah

e

???

12mkT

(px?py)

dpxdp

y

?N

e

??

?

12?mkT

12mkT

NA

h0

因此，質(zhì)心動(dòng)量在dpxdpy范圍內(nèi)的分子數(shù)為

N

12?mkT

e

?

(px?py)

dpxdpy

用速度作為變量，px?mvx;py?mvy，上式化為：

N

m2?kT

e

?m2kT

(vx?vy)

dvxdvy

這就是在面積A內(nèi)，分子在dvxdvy范圍內(nèi)的分子數(shù)。用n?N面積內(nèi)，速度在dvxdvy范圍內(nèi)的分子數(shù)為

f(vx,vy)dvxdvy?n

m2?kT

e

?m2kT

(vx?vy)

A

表示單位面積內(nèi)的分子數(shù)，則在單位

dvxdvy…………………………（5分）

這就是二維情況下的速度分布律。歸一化條件為：

??

f(vx,vy)dvxdvy?

??n2?kT

m

e

?

m2kT

(vx?vy)

dvxdvy?n

m2kT

化為極坐標(biāo)，并對(duì)角度進(jìn)行積分，可得二維情況下的速率分布律

f(v)dv?n

最概然速率vm滿足條件：

df(v)dv

?n

mdkTdv

(e

?m2kT

v

mkT

e

?v

vdv…………………………………（2分）

v)?0

由此得到：

vm?

kTm

……………………………………………（4分）

在這個(gè)速率附近，分子數(shù)最多。

4.（1）證明，在二維情況下，對(duì)于非相對(duì)論粒子，壓強(qiáng)和內(nèi)能的關(guān)系為：

p?

UA

這里，A是面積。這個(gè)結(jié)論對(duì)于玻爾茲曼分布、玻色分布和費(fèi)米分布都是成立的。（8分）（2）假設(shè)自由電子在二維平面上運(yùn)動(dòng)，電子運(yùn)動(dòng)為非相對(duì)論性的，面密度為n?N子氣體的費(fèi)米能量、內(nèi)能和簡(jiǎn)并壓強(qiáng)。(8分)

A，試求 0 K 時(shí)電

答：（1）不妨假設(shè)二維空間為正方形，邊長(zhǎng)為L(zhǎng)，根據(jù)周期性邊界條件，二維自由粒子在x和y方向的動(dòng)量分量的可能取值為：

px?py?

hLhL

nx;nx?0,?1,?2,? ny;ny?0,?1,?2,?

1h

因此對(duì)于非相對(duì)論的自由粒子，能量為：

?n

xny

?

p

2m

?

2mL

（h)(nx?ny)?

222

2mA

(nx?ny)?aA

22?1

以單一指標(biāo)l代替(nx,ny)，上式可以記為： ?l?aA?1 因此當(dāng)有N個(gè)粒子存在時(shí)，產(chǎn)生的壓強(qiáng)為：

p???

l

??l?A

al??

?

l

(?1)aA

?2

al?A

?1

??lal?

l

UA

…………………（8分）

（2）在面積A?L2內(nèi)，在p?p?dp內(nèi)，自由粒子的量子態(tài)的數(shù)目為：

(Lh)2?pdp

由于電子自旋為

Ah，因此利用自由粒子的非相對(duì)論能量動(dòng)量關(guān)系??

p

2m，得到在????d?內(nèi)，自由電子的量子態(tài)的數(shù)目為：

2?md??

4?Amh

d?

根據(jù)費(fèi)米分布，一個(gè)量子態(tài)上的平均電子數(shù)為：

f?

1e

????

?1

在面積A內(nèi)，在????d?內(nèi)，自由電子的數(shù)目為：

he?1he?1

在T?0K時(shí)，對(duì)上式積分，可以確定費(fèi)米能量（零溫時(shí)的化學(xué)勢(shì)）：

?(0)

dN?

4?Am

????

d??

4?Am

(???)

kT

d?

N?

?

4?Amh

d???F??(0)?

h

4?m

n……………（4分）

面積A內(nèi)，在????d?內(nèi)，自由電子的能量為：

h

在T?0KdU?

4?Am

1e

(???)

kT

?1

?d?

時(shí)，對(duì)上式積分，得到自由電子的內(nèi)能為：

U(0)?

4?Amh

?(0)

??d??

N?(0)………………………………（2分）

在T?0K時(shí)的簡(jiǎn)并壓強(qiáng)為：

p?

U(0)A

?12

n?(0)………………………………………（2分）

第三篇：《熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理》教學(xué)大綱[范文]

《熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理》教學(xué)大綱

學(xué)分：學(xué)時(shí)：審 核 人：執(zhí) 筆 人：面向?qū)I(yè)：物理學(xué)

一、課程定位

教學(xué)對(duì)象：物理專業(yè)本科生

課程類型：理論物理方向必修課

二、教學(xué)目標(biāo)

通過本課程的學(xué)習(xí)要求學(xué)生初步掌握與熱現(xiàn)象有關(guān)的、物質(zhì)的宏觀物理性質(zhì)的唯象理論與統(tǒng)計(jì)理論，并對(duì)二者的特點(diǎn)與聯(lián)系有一較全面的認(rèn)識(shí)。為學(xué)習(xí)后續(xù)課程和獨(dú)立解決實(shí)際問題打下必要的基礎(chǔ)。

三、教學(xué)內(nèi)容及要求

大綱基本內(nèi)容(不帶*號(hào)部分)可在規(guī)定的72學(xué)時(shí)內(nèi)完成。各章所注學(xué)時(shí)前一個(gè)數(shù)字為講授課時(shí)數(shù)后者為習(xí)題課、討論課等學(xué)時(shí)數(shù)。各節(jié)所附數(shù)字為講授時(shí)數(shù)。

第一章 熱力學(xué)的基本規(guī)律(10+0)

1．熱力學(xué)系統(tǒng)的平衡狀態(tài)及其描述

2．熱平衡定律和溫度

3．物態(tài)方程

4．功l

5．熱力學(xué)第一定律

6．熱容量和焓

7．理想氣體的內(nèi)能

8．理想氣體的絕熱過程

9．理想氣體的卡諾循環(huán)

10．熱力學(xué)第二定律l

11．卡諾定理

12．熱力學(xué)溫標(biāo)(*)

13．克勞修斯等式和不等式l

14．熵的熱力學(xué)基本方程1

15．理想氣體的熵1

16．熱力學(xué)第二定律的普遍表述1

17．熵增加原理的簡(jiǎn)單應(yīng)用1

18．自由能和吉布斯函數(shù)1

說明：在克勞修斯等式和不等式之前的內(nèi)容與《熱學(xué)》課重復(fù)較多，除基本概念外可做復(fù)習(xí)性簡(jiǎn)述，可避免重復(fù)。同時(shí)又能保證熱力學(xué)基本概念與規(guī)律的嚴(yán)格性與系統(tǒng)性．重點(diǎn)應(yīng)放在熵的性質(zhì)，熵增加原理的應(yīng)用上。

第二章 均勻物質(zhì)的熱力學(xué)性質(zhì)(6+2)

1．能、焓、自由能和吉布斯函數(shù)的全微分

2．麥?zhǔn)详P(guān)系的簡(jiǎn)單應(yīng)用

3．氣體的節(jié)流過程和絕熱彭脹過程

14．基本熱力學(xué)函數(shù)的確定1

5．特性函數(shù)l

6．平衡輻射的熱力學(xué)1

7．磁介質(zhì)的熱力學(xué)1

說明：本章是熱力學(xué)部分的重點(diǎn)，要求在講清輔助函數(shù)的性質(zhì)及麥?zhǔn)详P(guān)系的基礎(chǔ)上．通過對(duì)各類體系的應(yīng)用體現(xiàn)熱力學(xué)函數(shù)的應(yīng)用方法和熱力學(xué)函數(shù)應(yīng)用的普遍性；本章習(xí)題較多，安排2學(xué)時(shí)的習(xí)題課。

第三章 單元系的相變(8+0)

1．熱動(dòng)平衡判據(jù)1

2．開系的基本熱力學(xué)方程1

3．單元系的復(fù)相平衡條件1

4．單元復(fù)相系的平衡性質(zhì)1

5．臨界點(diǎn)和氣液兩相的轉(zhuǎn)變1

6．液滴的形成2

7．相變的分類1

8．臨界現(xiàn)象和I臨界指數(shù)(*)

9．朗道連續(xù)相變理論(*)

第四章 多元系的復(fù)相平衡和化學(xué)平衡(4+0)

1．多元系的熱力學(xué)函數(shù)和熱力學(xué)方程l

2．多元系的復(fù)相平衡條件1

3．吉布斯相律1

4．熱力學(xué)第三定律1

第五章 不可逆熱力學(xué)簡(jiǎn)介(*)

第六章近獨(dú)立粒子的最概然分布

1．系統(tǒng)微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的描述1

2．等概率原理

3．分布和微觀狀態(tài)2

4．玻爾茲曼分布2

5．粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的經(jīng)典描述

6．粒子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的量子描述

7．玻色分布和費(fèi)米分布l

8．三種分布的關(guān)系1

第七章 玻耳茲曼統(tǒng)計(jì)(14+2)

1．熱力學(xué)量的統(tǒng)計(jì)表達(dá)式2

2．理想氣體的物態(tài)方程2

3．麥克斯韋速度分布律2

4．能量均分定理2(10+0)

5．理想氣體的內(nèi)能和熱容量(*)

6．理想氣體的熵2

7．固體熱容量的愛因斯坦理論2

8．順磁性固體(*)

9．負(fù)溫度狀態(tài)2

說明：這一部分是經(jīng)典統(tǒng)計(jì)的重點(diǎn)，內(nèi)容較多，安排2學(xué)時(shí)的習(xí)題課。

第八章 玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)(8+0)

1．熱力學(xué)量的統(tǒng)計(jì)表達(dá)式1

2．弱簡(jiǎn)并玻色氣體和費(fèi)米氣體(*)

3．光子氣體2

4．玻色一愛因斯坦凝聚2

5．金屬中的自由電子氣體2

6．簡(jiǎn)并理想費(fèi)米氣體簡(jiǎn)例l

7．二維電子氣體與量子霍爾效應(yīng)(*)

說明：這部分是量子統(tǒng)計(jì)的重點(diǎn)，在實(shí)際中應(yīng)用廣泛而重要，對(duì)深化人們對(duì)量子世界的認(rèn)識(shí)非常有意義，可對(duì)學(xué)生提高要求。

第九章 系綜理論(8+0)

1．相空間劉維爾定理1

2．微正則分布l

3．微正則分布的熱力學(xué)公式1

4．正則分布l

5．正則分布的熱力學(xué)公式1

6．實(shí)際氣體的物態(tài)方程1

7．巨正則分布1

8．巨正則分布的熱力學(xué)公式1

9．巨正則分布的簡(jiǎn)單應(yīng)用(*)

說明：微正則系綜可以作為基本假設(shè)而省去劉維爾定理，巨正則分布的分布函數(shù)及熱力學(xué)公式也可以不做推導(dǎo)只給出結(jié)果，闡明意義。

第十章 漲落理論(*)

第十一章 非平衡態(tài)的統(tǒng)計(jì)理論(*)

四、考核方式、方法

閉卷考試，平時(shí)成績(jī)30%，卷面成績(jī)70%。

五、主要參考書

(1)龔昌德《熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理學(xué)》高等教育出版社，1982年

(2)蘇汝鏗《統(tǒng)計(jì)物理學(xué)》復(fù)旦大學(xué)出版社，1990年

(3)鐘云霄《熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理》科學(xué)出版杜，1988年

(4)陳光旨《熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理基礎(chǔ)》廣西師范大學(xué)出版社，1989年

第四篇：熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理名字解釋

名字解釋

1、熱力學(xué)平衡態(tài)(P2)

性質(zhì)不隨時(shí)間改變

2廣延量

物理量與系統(tǒng)的質(zhì)量或物質(zhì)的量成正比

3準(zhǔn)靜態(tài)過程

準(zhǔn)靜態(tài)過程：過程由無限靠近的平衡態(tài)組成，過程進(jìn)行的每一步，系統(tǒng)都處于平衡態(tài)。

6、可逆過程

熱力學(xué)系統(tǒng)由某一狀態(tài)出發(fā)，經(jīng)過某一過程到達(dá)另一狀態(tài)后，如果存在另一過程，它能使系統(tǒng)和外界完全復(fù)原，即使系統(tǒng)回到原來狀態(tài)，同時(shí)又完全消除原來過程對(duì)外界所產(chǎn)生的一切影響，則原來的過程稱為可逆過程。反之，如果無論采用何種辦法都不能使系統(tǒng)和外界完全復(fù)原，則原來的過程稱為不可逆過程。

7、絕熱過程

氣體與外界無熱量交換時(shí)的狀態(tài)變化過程，9、等概率原理

對(duì)于處在平衡狀態(tài)的孤立系統(tǒng)，系統(tǒng)各個(gè)可能的微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率是相等的！

12、粒子全同性原理

全同粒子不可分辨，任意交換一對(duì)粒子不改變系統(tǒng)狀態(tài)

13、最概然分布

根據(jù)等概率原理，對(duì)于處在平衡狀態(tài)的孤立系統(tǒng)，系統(tǒng)各個(gè)可能的微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率是相等的，那么微觀狀態(tài)數(shù)最多的分布，出現(xiàn)的概率最大，稱為最可幾分布（最概然分布）。

14玻耳茲曼分布（玻色分布

費(fèi)米分布）

玻耳茲曼系統(tǒng)粒子的最概然分布——玻耳茲曼分布

第一部分。

1熵增原理0

2特性函數(shù)3熱力學(xué)第二定律的兩種表述及其本質(zhì)

4熵判據(jù)

5單元系、單元復(fù)相系o

6單元復(fù)相系平衡條件包括哪些

7等幾率原理

8空間0

9近獨(dú)立粒子系統(tǒng)

10全同性粒子系統(tǒng)

11玻色子、費(fèi)米子0

12統(tǒng)計(jì)物理學(xué)的最根本觀點(diǎn)是什么

玻耳茲曼分布、玻色分布和費(fèi)米分布的數(shù)學(xué)表達(dá)式0

簡(jiǎn)并條件（經(jīng)典極限條件）、弱簡(jiǎn)并條件、強(qiáng)簡(jiǎn)并條件

15微正則分布、正則分布和巨正則分布分別適用于什么樣的系

16系統(tǒng)微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的描述

1．（P42）在絕熱過程中，系統(tǒng)的熵永不減少，對(duì)于可逆絕熱過程，系統(tǒng)的熵不變；對(duì)于不可逆絕熱過程，系統(tǒng)的熵總是增加，這個(gè)結(jié)論叫做熵增加原理。

2．（P63）如果適當(dāng)選擇獨(dú)立變量（稱為自然變量），只要知道一個(gè)熱力學(xué)函數(shù)，就可以通過求偏導(dǎo)數(shù)而求得均勻系統(tǒng)的全部熱力學(xué)函數(shù)，從而把均勻系統(tǒng)的平衡性質(zhì)完全確定。這樣的熱力學(xué)函數(shù)稱為特性函數(shù)。以、為變量的特征函數(shù)是內(nèi)能。

3．（P30）熱力學(xué)第二定律的克氏表述：不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不引起其他變化；開氏表述：不可能從單一熱源吸熱使之完全變成有用功而不引起其他變化。

4．（P76）如果孤立系統(tǒng)已經(jīng)達(dá)到了熵為極大的狀態(tài)，就不可能在發(fā)生任何宏觀變化，系統(tǒng)就達(dá)到了平衡態(tài)。我們可以利用熵函數(shù)這一性質(zhì)來判定孤立系統(tǒng)的平衡態(tài)，這稱為熵判據(jù)。

5．（P80）單元系是指化學(xué)上純的物質(zhì)系統(tǒng)，它只含一種化學(xué)組分（一個(gè)組元）。如果一個(gè)單元系不是均勻的，但可以分為若干個(gè)均勻的部分，該系統(tǒng)稱為單元復(fù)相系。比如水和水蒸汽共存構(gòu)成一個(gè)單元兩相系。

6．（P82）單元復(fù)相系達(dá)到平衡條件必須同時(shí)滿足熱學(xué)平衡條件、力學(xué)平衡條件和相平衡條件。

7．（P178）對(duì)于處在平衡狀態(tài)的孤立系統(tǒng)，系統(tǒng)各個(gè)可能的微觀態(tài)出現(xiàn)的幾率是相等的。這是統(tǒng)計(jì)物理學(xué)中的基本假設(shè)。

8．（P165）為了形象地描繪粒子的力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，用共個(gè)變量為直角坐標(biāo)，構(gòu)成一個(gè)維空間，稱為空間。粒子在某一時(shí)刻的力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)可以用空間中一點(diǎn)表示，稱為粒子力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)代表點(diǎn)。

9．（P174）近獨(dú)立粒子系統(tǒng)是指系統(tǒng)中的粒子之間相互作用很弱，相互作用的平均能量遠(yuǎn)小于單個(gè)粒子的平均能量，因而可以忽略粒子間的相互作用，將整個(gè)系統(tǒng)的能量表達(dá)為單個(gè)粒子的能量之和。

10．（P174）全同性粒子系統(tǒng)是指由具有完全相同的內(nèi)稟屬性（相同的質(zhì)量、電賀、自旋等等）的同類粒子組成的系統(tǒng)。

11．（P175）自然界中的基本粒子可分為兩類，自旋量子數(shù)為半整數(shù)的稱為費(fèi)米子；自旋量子數(shù)為整數(shù)的稱為玻色子。

12．（P178）統(tǒng)計(jì)物理學(xué)的一個(gè)最根本的觀點(diǎn)是，宏觀物質(zhì)系統(tǒng)的特性是大量微觀粒子運(yùn)動(dòng)的集體表現(xiàn)，宏觀物理量是相應(yīng)微觀物理量的統(tǒng)計(jì)平均值。

13．（P187）玻耳茲曼分布：；玻色分布與費(fèi)米分布

14．（P187、P196）簡(jiǎn)并條件（經(jīng)典極限條件）：或者或者氣體越稀薄，溫度越高，分子質(zhì)量越大越容易滿足。P228）若簡(jiǎn)并條件：或雖小但不可忽略；P239）強(qiáng)簡(jiǎn)并條件：或者

15．P253）微正則分布------系統(tǒng)給定的宏觀條件是具有確定的粒子數(shù)N、體積V和能量E；P261）正則分布---------系統(tǒng)給定的宏觀條件是具有確定的粒子數(shù)N、體積V和溫度T；P290）巨正則分布---------系統(tǒng)給定的宏觀條件是具有確定的體積V、溫度T和化學(xué)勢(shì)。

16．P175）系統(tǒng)微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的描述：假如全同粒子可以分辨，確定全同近獨(dú)立粒子組成的系統(tǒng)的微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)歸結(jié)為確定每一個(gè)粒子的個(gè)體量子態(tài)；對(duì)于不可分辨的全同粒子，確定由全同近獨(dú)立粒子組成的系統(tǒng)的微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)歸結(jié)為確定每一個(gè)個(gè)體量子態(tài)上的粒子數(shù)。

1、孤立系統(tǒng)的熵增加原理可用公式表示為（dS≥

0）。

2、一孤立的單元兩相系，若用指標(biāo)α、β表示兩相，則系統(tǒng)平衡時(shí)，其相變平衡條件可表示為（）P66。

3、熱力學(xué)第二定律告訴我們，自然界中與現(xiàn)象有關(guān)的實(shí)際過程都是（不可逆過程）。

4、在一般情況下，整個(gè)多元復(fù)相系不存在總的焓，僅當(dāng)各相的（壓強(qiáng)）相同時(shí)，總的焓才有意義。

5、如果某一熱力學(xué)系統(tǒng)與外界有物質(zhì)和能量的交換，則該系統(tǒng)稱為（開放系統(tǒng)）。

6、熱力學(xué)基本微分方程dU=（TdS-pdV)。

7、單元系開系的熱力學(xué)微分方程dU=（Dq+dW)。

8、在s、v不變的情形下，平衡態(tài)的（內(nèi)能）最小。

9、在T、V不變的情形下，可以利用（自由能判據(jù)）作為平衡判據(jù)。P26

1.熱力學(xué)第二定律的兩種表述及其本質(zhì)：克勞修斯（Clausius）的說法不可能把熱從低溫物體傳到高溫物體，而不引起其它變化，開爾文（Kelvin）的說法：“不可能從單一熱源取出熱使之完全變?yōu)楣?，而不發(fā)生其它的變化?！?/p>

后來被奧斯特瓦德(Ostward)表述為：“第二類永動(dòng)機(jī)是不可能造成的”

其本質(zhì)是一切實(shí)際過程都是不可逆的，都具有方向性。

2.熵判據(jù)：孤立系統(tǒng)中發(fā)生的不可逆過程，一定是朝著熵增加的方向進(jìn)行的，當(dāng)熵達(dá)到極大時(shí)，系統(tǒng)達(dá)到熱力學(xué)平衡態(tài)，孤立系統(tǒng)中的熵的這一性質(zhì)可以作為判定系統(tǒng)是否處于熱平衡狀態(tài)的依據(jù)，故稱之為熵判據(jù)。

3.單元復(fù)相系平衡條件包括哪些？1、由等溫等壓系統(tǒng)---吉布斯判據(jù)（當(dāng)吉布斯函數(shù)減至最小時(shí)，系統(tǒng)達(dá)到平衡；整個(gè)系統(tǒng)達(dá)到平衡時(shí)，兩相中的化學(xué)勢(shì)都必須相等。

4.近獨(dú)立粒子系統(tǒng)：粒子之間的相互作用很弱，相互作用的平均能量遠(yuǎn)小于單個(gè)粒子的平均能量，因而可以忽略粒子之間的相互作用。

5.全同性粒子系統(tǒng)：由具有完全相同屬性（相同的質(zhì)量、自旋、電荷等）的同類粒子所組成的系統(tǒng)。

6.統(tǒng)計(jì)物理學(xué)的最根本觀點(diǎn)是什么？宏觀性質(zhì)是大量微觀粒子運(yùn)動(dòng)的集體表現(xiàn)。

宏觀物理量是相應(yīng)微觀物理量的統(tǒng)計(jì)平均值。

7.玻耳茲曼分布、玻色分布和費(fèi)米分布的數(shù)學(xué)表達(dá)式：5.5.11式；5.10.4式；5.10.5式。

8.系統(tǒng)微觀運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的描述：系統(tǒng)的微觀狀態(tài)是指系統(tǒng)的力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)。由同一時(shí)刻各粒子的瞬時(shí)狀態(tài)決定，系統(tǒng)的微觀狀態(tài)也有經(jīng)典描述和量子描述；

經(jīng)典描述：系統(tǒng)由N個(gè)粒子組成，每個(gè)粒子的微觀態(tài)可用相空間的一個(gè)代表點(diǎn)表示，系統(tǒng)的微觀態(tài)可用相空間同一時(shí)刻的N個(gè)代表點(diǎn)描述

量子描述：對(duì)于N個(gè)粒子的系統(tǒng)，就是確定各個(gè)量子態(tài)上的粒子數(shù)。

9.平衡態(tài)統(tǒng)計(jì)物理的一個(gè)基本假設(shè)是什么？答：是等概率原理

第三部分

單選題

1、彼此處于熱平衡的兩個(gè)物體必存在一個(gè)共同的物理量，這個(gè)物理量就是（③）

①態(tài)函數(shù)②內(nèi)能

③溫度

④熵

2、熱力學(xué)第一定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式可寫為（①）

①

②

③

④

3、在氣體的節(jié)流過程中，焦湯系數(shù)=，若體賬系數(shù)，則氣體經(jīng)節(jié)流過程后將（②）

①溫度升高

②溫度下降

③溫度不變

④壓強(qiáng)降低

4、空窖輻射的能量密度u與溫度T的關(guān)系是（④）

①

②

③

④

5、熵增加原理只適用于（②）

①閉合系統(tǒng)

②孤立系統(tǒng)

③均勻系統(tǒng)

④開放系統(tǒng)

6、在等溫等容的條件下，系統(tǒng)中發(fā)生的不可逆過程，包括趨向平衡的過程，總是朝著（②）P25

①G減少的方向進(jìn)行

②F減少的方向進(jìn)行

③G增加的方向進(jìn)行

④F增加的方向進(jìn)行

7、從微觀的角度看，氣體的內(nèi)能是（④）

①氣體中分子無規(guī)運(yùn)動(dòng)能量的總和

②氣體中分子動(dòng)能和分子間相互作用勢(shì)能的總和

③氣體中分子內(nèi)部運(yùn)動(dòng)的能量總和

④氣體中分子無規(guī)運(yùn)動(dòng)能量總和的統(tǒng)計(jì)平均值

9、根據(jù)熱力學(xué)第二定律可以證明，對(duì)任意循環(huán)過程L，均有（①）

①

②

③

④

10、理想氣體的某過程服從PVr＝常數(shù)，此過程必定是（④）

①等溫過程

②等壓過程

③絕熱過程

④多方過程

11、卡諾循環(huán)過程是由（①）

①兩個(gè)等溫過程和兩個(gè)絕熱過程組成②兩個(gè)等壓過程和兩個(gè)絕熱過程組成③兩個(gè)等容過程和兩個(gè)絕熱過程組成④兩個(gè)等溫過程和兩個(gè)絕熱過程組成12、下列過程中為可逆過程的是（③）

①準(zhǔn)靜態(tài)過程

②氣體絕熱自由膨脹過程

③無摩擦的準(zhǔn)靜態(tài)過程

④熱傳導(dǎo)過程

13、理想氣體在節(jié)流過程前后將（③）P48

①壓強(qiáng)不變

②壓強(qiáng)降低

③溫度不變

④溫度降低

14、氣體在經(jīng)準(zhǔn)靜態(tài)絕熱過程后將（④）

①保持溫度不變

②保持壓強(qiáng)不變

③保持焓不變

④保持熵不變

15、熵判據(jù)是基本的平衡判據(jù)，它只適用于（①）

①孤立系統(tǒng)

②閉合系統(tǒng)

③絕熱系統(tǒng)

④均勻系統(tǒng)

16、描述N個(gè)三維自由粒子的力學(xué)運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的μ空間是（③)

①6維空間

②3維空間

③6N維空間

④3N維空間

17、描述N個(gè)自由度為1的一維線性諧振子運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的μ空間是（2N）

①1維空間

②2維空間

③N維空間

④2N維空間

18、由兩個(gè)粒子構(gòu)成的費(fèi)米系統(tǒng)，單粒子狀態(tài)數(shù)為3個(gè)，則系統(tǒng)的微觀狀態(tài)數(shù)為（②）

①3個(gè)

②6個(gè)

③9個(gè)

④12個(gè)

19、由兩個(gè)玻色子構(gòu)成的系統(tǒng)，粒子的個(gè)體量子態(tài)有3個(gè)，則玻色系統(tǒng)的微觀狀態(tài)數(shù)為（①）

①3個(gè)

②6個(gè)

③9個(gè)

④12個(gè)

第五篇：熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理習(xí)題

《熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理2》教學(xué)大綱

課程名稱（英文）：熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理2（Thermodynamics and Statistical Mechanics Ⅱ）

課程代碼：0612933

課程類別：提高拓寬課程

學(xué)時(shí)：34學(xué)時(shí)

學(xué)分：2學(xué)分

考核辦法：考查

適用對(duì)象：物理學(xué)本科專業(yè)

一、課程簡(jiǎn)介

《熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理2》課程是高等學(xué)校物理學(xué)專業(yè)本科選修的課程。是在《熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理1》的基礎(chǔ)上進(jìn)一步掌握熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理的基本概念和原理，加深與擴(kuò)展熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理的內(nèi)容，使學(xué)生對(duì)熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理的概念、原理與基本理論有更透徹的理解與掌握。同時(shí)掌握用熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理解決實(shí)際問題的方法，進(jìn)一步提高學(xué)生的解題技巧與能力。為進(jìn)一步學(xué)習(xí)現(xiàn)代物理學(xué)和科學(xué)技術(shù)奠定基礎(chǔ)，并滿足一部分學(xué)生考研的需要。

二、教學(xué)目的及要求

1、掌握多元系熱力學(xué)函數(shù)的一般性質(zhì)和多元系的熱力學(xué)方程，了解多元系的化學(xué)平衡條件。

2、系綜理論可以應(yīng)用于有相互作用粒子組成的系統(tǒng)。掌握系綜理論的基本概念，以及微正則系綜、正則系綜和巨正則系綜。

3、進(jìn)一步提高學(xué)生的解題技巧與能力。為進(jìn)一步學(xué)習(xí)現(xiàn)代物理學(xué)和科學(xué)技術(shù)奠定基礎(chǔ)，并滿足一部分學(xué)生考研的需要。

三、教學(xué)重點(diǎn)和難點(diǎn)

教學(xué)重點(diǎn)和難點(diǎn)：多元系的熱力學(xué)方程及復(fù)相平衡條件，熱力學(xué)第三定律；相空間，劉維定理，微正則系綜，正則系綜，巨正則系綜。

四、與其它課程的關(guān)系

1、前期課程：力學(xué)、熱學(xué)、原子物理、量子力學(xué)、高等數(shù)學(xué)，《熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理（1）》。

2、材料物理和固體物理等課程的先行課。

五、教學(xué)內(nèi)容

第四章多元系的復(fù)相平衡和化學(xué)平衡(10學(xué)時(shí))

本章主要教學(xué)內(nèi)容：

4.1 多元系的熱力學(xué)函數(shù)和熱力學(xué)方程：

(1)多元單相系的熱力學(xué)函數(shù)：歐勒定律 偏摩爾量；

(2)多元單相系的熱力學(xué)基本方程：多元方程 吉布斯關(guān)系；

(3)多元復(fù)相的系熱力學(xué)函數(shù)與基本方程。

4.2 多元系的復(fù)相平衡條件:

力學(xué)平衡條件:Pα=Pβ；熱平衡條件:Tα =Tβ；相平衡條件:μα i =μβi(i=1,2,3,...)

4.3 吉布斯相律：證明吉布斯相律

*4.5 化學(xué)平衡條件：

化學(xué)反應(yīng)式一般表達(dá)式；化學(xué)反平衡條件。

4.6 混合理想氣體的性質(zhì)：

混合理想氣體的物態(tài)方程；混合理想氣體的熱力學(xué)基本方程。

4.8 熱力學(xué)第三定律：

能斯脫定理與熱力學(xué)第三定律；由能斯脫定理推導(dǎo)熱學(xué)第三定律；絕對(duì)熵。

本章的教學(xué)目的及要求：掌握多元系熱力學(xué)函數(shù)的一般性質(zhì)和多元系的熱力學(xué)方程，了解多元系的化學(xué)平衡條件。

本章的教學(xué)重點(diǎn)和難點(diǎn)：多元系的熱力學(xué)方程及復(fù)相平衡條件，熱力學(xué)第三定律。

第九章 系統(tǒng)理論(10學(xué)時(shí))

本章主要教學(xué)內(nèi)容：

9.1 系統(tǒng), 相空間,列維定理：

(1)系統(tǒng),系統(tǒng)法與幾率法,μ空間與r空間；

(2)系統(tǒng)微觀狀態(tài)的描述；

(3)列維定理。

9.2 微正則分布：

(1)微正則系綜 ；

(2)微正則分布(等幾率原理)：①經(jīng)典表達(dá)式，②量子表達(dá)式，③能量在E-E+dE殼層內(nèi)的微觀狀態(tài)數(shù)公式。

9.3 微正則分布的熱力學(xué)公式：

(1)求內(nèi)能,廣義力,熵的公式 ；

(2)求能量的相對(duì)漲落。

9.10 巨正則分布：開放系統(tǒng)，配分函數(shù)，巨正則分布。

9.11巨正則分布的熱力學(xué)函公式：

(1)求內(nèi)能、廣義力、熵的公式；

(2)求粒子數(shù)漲落和相對(duì)漲落。

本章的教學(xué)目的及要求：系綜理論可以應(yīng)用于有相互作用粒子組成的系統(tǒng)。掌握系綜理論的基本概念，以及微正則系綜、正則系綜和巨正則系綜。

本章的教學(xué)重點(diǎn)和難點(diǎn)：相空間，劉維定理，微正則系綜，正則系綜，巨正則系綜

習(xí)題講解（14學(xué)時(shí)）

1、關(guān)于麥?zhǔn)详P(guān)系應(yīng)用（2學(xué)時(shí)）

2、有關(guān)多元復(fù)相系平衡的計(jì)算（2學(xué)時(shí)）

2、量子態(tài)的計(jì)算（或微觀狀態(tài)數(shù)的計(jì)算）（2學(xué)時(shí)）

3、能量均分定理的應(yīng)用：（2學(xué)時(shí)）

4、關(guān)于光子氣和電子氣的計(jì)算（2學(xué)時(shí)）

5、系綜理論的計(jì)算（4學(xué)時(shí)）

本講的教學(xué)目的及要求：加深與擴(kuò)展熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理內(nèi)容，使學(xué)生對(duì)熱力

學(xué)統(tǒng)計(jì)物理的概念、原理與基本理論有更透徹的理解與掌握，掌握用熱力學(xué)統(tǒng)計(jì)物理解決實(shí)際問題的方法，提高學(xué)生的解題技巧與能力。

六、教材及參考書目

1、教材：

①《熱力學(xué).統(tǒng)計(jì)物理》（第三版），汪志誠(chéng)，高等教育出版社，2003②自編講義

2、教學(xué)參考書：

①《熱力學(xué)簡(jiǎn)程》（第二版），王竹溪，高等教育出版社，1978

②《統(tǒng)計(jì)物理學(xué)導(dǎo)論》（第二版），王竹溪，人民教育出版社，1964

③《熱力學(xué)與統(tǒng)計(jì)物理學(xué)》（第一版），馬本、高尚惠、孫煜，人民教育出版社，2003

④《熱力學(xué)》（第三版），熊吟濤，高等學(xué)校出版社，1979

⑤《統(tǒng)計(jì)物理學(xué)》，熊吟濤，高等學(xué)校出版社，1981

⑥《相對(duì)論物理.統(tǒng)計(jì)物理》(統(tǒng)計(jì)物理部分)，張家鋁、曹烈兆、陳兆甲，中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社，1991

⑦Fundamentals of statishical and Thermal physics ,Kdif F, Mc Graw-Hill Book company.⑧《統(tǒng)計(jì)物理學(xué)基礎(chǔ)》（第一版），朱文浩、顧毓沁，清華大學(xué)出版社,1983

七、教學(xué)方法與建議

主要采用講授課,注意培養(yǎng)學(xué)生思維和獨(dú)立思考能力，注意各章之間的聯(lián)系。